Название: Теоретическая механика Ч.2 (Манжосов, В. К.)

Жанр: Заочно-вечерний

Просмотров: 1416

1.1.8. тест по теории

Д1. Динамикой называется раздел механики, который изучает:

а) механическое движение тел без учета причин, вызвавших это движение;

б) механическое движение тел с учетом причин, вызвавших это движение;

в) механическое движение тел, основываясь на основных теоремах динамики;

г) механическое движение тел, основываясь на уравнениях Лагранжа второго рода.

Д2. Характер движения тела определяет:

а) масса тела;

б) взаимодействие тел;

в) сила тяжести;

г) способ задания движения тела.

Д3. Мерой инерциальных свойств тела является:

а) сила;

б) импульс;

в) масса;

г) момент.

Д4. Формулировка 1-го закона Ньютона:

а) материальная точка движется прямолинейно и равномерно или находится в со-

стоянии покоя, если на нее действует постоянная сила;

б) материальная точка движется прямолинейно и равномерно или находится в со-

стоянии покоя, если на нее действует постоянный момент;

в) изолированная материальная точка движется прямолинейно и равномерно или на-

ходится в состоянии покоя;

г) материальная точка движется прямолинейно и равномерно или находится в со-

стоянии покоя, если на нее действует постоянная сила и постоянный момент.

Д5. Первый закон Ньютона определяет:

а) связь между силой и ускорением тела;

б) условия, при которых тело находится в состоянии покоя;

в) связь между массой тела и действующей силой;

г) условия, при которых траектория движения тела известна заранее.

Д6. Второй закон Ньютона определяет:

а) связь между силой и ускорением тела;

б) условия, при которых тело находится в состоянии покоя;

в) связь между массой тела и действующей силой;

г) условия, при которых траектория движения тела известна заранее.

Д7. Математическая запись 2-го закона Ньютона для тел постоянной массы имеет вид:

а)  dmV

dt

 F ;

б)  F  ma ;

в)  Fдейств.   Fпротив. ;

n

г)  F   Fi .

i 1

Д8. Математическая запись 2-го закона Ньютона для тел переменной массы имеет вид:

а)  dmV

dt

 F ;

б)  F  ma ;

в)  Fдейств.   Fпротив. ;

n

г)  F   Fi .

i 1

Д9. Математическая запись 3-го закона Ньютона для тел переменной массы имеет вид:

а)  dmV

dt

 F ;

б)  F  ma ;

в)  Fдейств.   Fпротив. ;

n

г)  F   Fi .

i 1

Д10. Силы действия и противодействия:

а) приложены к одному телу;

б) приложены к разным телам;

в) действуют по одной прямой в одну сторону;

г) действуют по одной прямой в разные стороны.

Д11. Количество движения материальной точки выражается формулой:

а)  p  dmV ;

dt

б)  p  ma ;

в)  p  mV ;

г)  p  m dV .

dt

Д12. Количество движения системы материальных точек равно:

а) алгебраической сумме количеств движения всех точек системы;

б) векторной сумме количеств движения всех точек системы;

в) произведению массы системы на скорость центра масс системы;

г) произведению массы системы на среднюю скорость всех точек системы.

Д13. Центром масс системы  материальных точек называется точка, радиус-вектор кото-

рой равен:

                        

а)  m1 r1  m2 r2  ...  mn rn  ;

                        

б)  m1 r1  m2 r2  ...  mn rn  ;

m1  m2   ...  mn

                        

в)  r1  r2  ...  rn  ;

n

                        

r

Д14. Вес тела – это:

а) активная сила;

б) сила тяжести;

в) пассивная сила, с которой на тело действует опора;

г) пассивная сила, с которой тело действует на опору.

Д15. Элементарной работой силы называют:

а) векторное произведение вектора силы на бесконечно малое перемещение точки приложения силы;

б) скалярное произведение вектора силы на бесконечно малое перемещение точки приложения силы;

в) векторное произведение вектора силы на конечное перемещение точки приложе-

ния силы;

г) скалярное произведение вектора силы на конечное перемещение точки приложе-

ния силы.

Д16. Выражение для кинетической энергии имеет вид:

bx 2

а)  Екин        ;

2

rk         

б)  Екин    F d r ;

r1

mV 2

в)  Екин       ;

2

г)  Екин   mgh .

Д17. Кинетическая энергия механической системы равна:

а) сумме кинетических энергий всех частей системы;

б) суммарной массе системы, умноженной на квадрат средней скорости частей си-

стемы, деленной на два;

в) суммарной массе системы, умноженной на квадрат суммарной скорости частей системы;

г) суммарной массе системы, умноженной на квадрат средней скорости частей си-

стемы.

Д18. По теореме об изменении кинетической энергии материальной точки, приращение кинетической энергии материальной точки равно:

а) изменению потенциальной энергии;

б) работе диссипативных сил, действующих на материальную точку; в) работе консервативных сил, действующих на материальную точку; г) работе всех сил, действующих на материальную точку.

Д19. Закон сохранения количества движения выполняется:

а) при любом ударе;

б) только при лобовом ударе;

в) только при абсолютно неупругом ударе;

г) только при абсолютно упругом ударе.

Д20. По теореме Штейнера момент инерции относительно произвольной оси равен:

а) разности момента инерции относительно оси, параллельной данной и проходящей через центр масс тела, и произведения массы тела на расстояние между осями;

б) сумме момента инерции относительно оси, параллельной данной и проходящей через центр масс тела, и произведения массы тела на расстояние между осями;

в) разности момента инерции относительно оси, параллельной данной и проходящей через центр масс тела, и произведения массы тела на квадрат расстояния между осями;

г) сумме момента инерции относительно оси, параллельной данной  и проходящей через центр масс тела, и произведения массы тела на квадрат расстояния между осями.

Д21. Кинетическая энергия абсолютно твердого тела равна:

а) сумме кинетических энергий всех материальных точек твердого тела;

б) половине произведения массы тела на квадрат средней скорости материальных точек тела;

в) произведению массы тела на среднюю скорость материальных точек тела;

г) произведению массы тела на сумму скоростей материальных точек тела.

Д22. Кинетическая энергия вращательного движения абсолютно твердого тела:

mV 2

а)  Екин        ;

2

 2

б)  Екин  

в)  Екин  

2

mV 2

2

;

 2

            ;

2

г)  Е

кин

  7 mV 2 .

10

Д23. Кинетическая энергия при поступательном движении абсолютно твердого тела:

mV 2

а)  Екин        ;

2

 2

б)  Екин  

в)  Екин  

2

mV 2

2

;

 2

            ;

2

г)  Е

кин

  7 mV 2 .

10

Д24. Кинетическая энергия тела, совершающего плоскопараллельное движение:

mV 2

а)  Екин        ;

2

 2

б)  Екин  

в)  Екин  

2

mV 2

2

;

 2

            ;

2

г)  Е

кин

  7 mV 2 .

10

Д25. Свободными прямолинейными колебаниями материальной точки называется:

а) движение, происходящее под действием восстанавливающей силы, пропорцио- нальной отклонению материальной точки от положения статического равновесия и направленной к этому положению;

б) движение тела, происходящее периодически в разные стороны;

в) движение тела, происходящее периодически в противоположные стороны;

г) движение, при котором значения параметров состояния системы периодически повторяются.

Д26. Круговой частотой колебаний называется:

а) количество колебаний в единицу времени;

б) количество колебаний за 2π секунд;

в) время одного колебания;

г) количество колебаний за один период.

Д27. Частотой колебаний называется:

а) количество колебаний в единицу времени;

б) количество колебаний за 2π секунд;

в) время одного колебания;

г) количество колебаний за один период.

Д28. Периодом колебательного процесса называется:

а) количество колебаний в единицу времени;

б) количество колебаний за 2π секунд;

в) время одного колебания;

г) количество колебаний за один период.

Д29. Круговая частота связана с частотой колебаний выражением:

а) f = 2πk;

б) k =

2 ;

f

в) k = 2πf;

г) k =   f  .

2

Д30. Свободными называют колебания, когда материальная точка:

а) подвергается постоянному внешнему воздействию;

б) подвергается внешнему периодически изменяющемуся воздействию;

в) подвергается любому внешнему воздействию;

г) предоставлена самой себе после выведения ее из положения равновесия.

Д31. Вынужденными называются колебания, когда материальная точка:

а) подвергается постоянному внешнему воздействию;

б) подвергается внешнему периодически изменяющемуся воздействию;

в) подвергается любому внешнему воздействию;

г) предоставлена самой себе после выведения ее из положения равновесия.

Д32. Гармоническими колебаниями называются колебания, при которых закон движения материальной точки изменяется:

а) по периодическому закону;

б) по гиперболическому закону; в) по экспоненциальному закону; г) по закону синуса и косинуса.

Д33. Амплитудой гармонических колебаний называют:

а) величину наибольшего отклонения колеблющейся величины от положения равно-

весия;

б) величину наибольшего размаха колебаний;

в) путь, проходимый колеблющимся телом за период колебаний;

г) величину перемещения колеблющегося тела за период колебаний.

Д34. Фазой гармонических колебаний называют:

а) величину наибольшего отклонения колеблющейся величины от положения равно-

весия;

б) выражение, стоящее под знаком косинуса или синуса;

в) произведение круговой частоты на время;

г) выражение, стоящее перед знаком косинуса или синуса.

Д35. Начальной фазой гармонических колебаний называется:

а) значение фазы колебаний в момент времени t = 0;

б) выражение, стоящее под знаком косинуса или синуса;

в) значение фазы колебаний в момент начала колебаний;

г) выражение, стоящее перед знаком косинуса или синуса.

Д36. Декремент затухания затухающих колебаний равен:

а) времени уменьшения амплитуды колебаний в два раза;

б) времени уменьшения амплитуды колебаний в е = 2,71 раз; в) отношению амплитуд колебаний через период колебаний; г) отношению амплитуд колебаний через 2π секунд.

Д37. Главный вектор всех внутренних сил системы материальных тел (точек):

а) равен главному вектору всех внешних сил;

б) совместно с главным вектором внешних сил составляет уравновешенную систему сил;

в) равен «0»;

г) не определен.

Д38. Главный момент всех внутренних сил системы относительно любого центра и коор-

динатных осей:

а) равен главному моменту всех внешних сил системы относительно этого же цен-

тра или этой же координатной оси;

б) совместно с главным моментом внешних сил системы образует уравновешенную систему сил;

в) не определен;

г) равен нулю.

Д39. Мерой инертности твердого тела при его вращательном движении является:

а) масса твердого тела;

б) момент инерции твердого тела относительно оси вращения;

в) момент силы тяжести твердого тела относительно оси вращения;

г) момент главного вектора всех внутренних сил твердого тела относительно оси

вращения.

Д40. Момент инерции твердого тела относительно оси Х определяется по формуле:

а)  J x    mi Z i  ;

б)  J

  m ( y 2   z 2 ) ;

x          i           i           i

в)  J x   J zox   J xoy ;

г)  J    m y 2 .

x          i    i

Д41. Момент инерции твердого тела относительно плоскости XOY определяется по фор-

муле:

а)  J x    mi Z i  ;

б)  J

  m ( y 2   z 2 ) ;

x          i           i           i

в)  J xoy   J zox   J xoy ;

г)  J    m y 2 .

x          i    i

Д42. Работа силы тяжести вычисляется по формуле:

сh 2

а)  A1, 2       ;

2

б)  A1, 2   Gh ;

в)  A1, 2   M ;

г)  A1, 2   G  h  M   .

Д43. Работа силы упругости определяется по формуле:

а)  J x    mi Z i  ;

б)  J

  m ( y 2   z 2 ) ;

x          i           i           i

в)  J xoy   J zox   J xoy ;

г)  J    m y 2 .

x          i    i

Д44. Работа момента определяется по формуле:

сh 2

а)  A1, 2       ;

2

б)  A1, 2   Gh ;

в)  A1, 2   M ;

г)  A1, 2   G  h  M   .

Д45. Кинетическая энергия твердого тела, движущегося поступательно, определяется по формуле:

J v2

а) T    z         ;

2

mv 2

б) T   ;

2

в) T 

J  v 2

2

г)  T  1 mv 2   1 J

v 2 .

2          c          2   c

Д46. Кинетическая энергия твердого тела при его вращении вокруг неподвижной оси оп-

ределяется по формуле:

J v 2

J  v 2

а) T    z         ;           в) T   p          ;

2          2

mv 2     1          1

б) T   ;           г) T 

2

mv 2  

2 J c

v 2 .

Д47. Кинетическая энергия твердого тела при плоском движении:

J v 2

J  v 2

а) T    z         ;           в) T   p          ;

2          2

mv 2     1          1

б) T   ;           г) T 

2

mv 2  

2 J c

v 2 .

Д48. Формула для определения момента количества движения точки относительно центра

имеет вид:

а)  LZ   mVh ;        в)

dL0

dt dLx

  M i 0 ;

б)  L0   r  mV

;           г)

dt    M ix  .

Д49. Формула для определения момента количества движения точки относительно оси

имеет вид:

а)  LZ   mVh ;        в)

dL0

dt dLx

  M i 0 ;

б)  L0   r  mV

;           г)

dt    M ix  .

Д50. Математическая запись теоремы об изменении момента количества движения мате-

риальной точки относительно центра имеет вид

dL0

а)  LZ   mVh ;        в)

dt dLx

  M i 0 ;

б)  L0   r  mV

;           г)

dt    M ix  .

Д51. Математическая запись теоремы об изменении момента количества движения мате-

риальной точки относительно оси имеет вид:

dL0

а)  LZ   mVh ;        в)

dt dLx

  M i 0 ;

б)  L0   r  mV

;           г)

dt    M ix  .

Д52. Принцип Даламбера применим:

а) для решения задач статики;

б) для решения задач кинематики;

в) для решения задач динамики;

г) для решения комбинированных задач.

Д53. Сила инерции приложена:

а) к изучаемой точке;

б) к телу, сообщающему точке ускорение;

в) и к точке, и к телу;

г) к опоре.